The propagation of radio frequency currents along a wire of finite length. (Q570110)

Die Feldverteilung eines einzelnen geraden Drahtes, der unter dem Einfluß\ eines elektromagnetischen Feldes von mit den Drahtabmessungen vergleichbarer Wellenlänge steht, wird im allgemeinen aus der Wellengleichung \[ \frac {d^2j}{dz^2} + \frac {p^2}{c^2} j = 0 \] berechnet, wobei \(LC = \frac 1{c^2}\) angenommen wird. Unter Berücksichtigung des Wellenwiderstandes und des Skineffektes hat man die Integralgleichung \[ \frac {j_Q}{\sigma c} = - ik \int j_P \frac {\exp (-ikr_{PQ})}{r_{PQ}} dv_P - \frac {i}{k} \nabla \nabla \int j_P \frac {\exp (-ikr_{PQ})}{r_{PQ}} dv_P \] zu lösen (\(P,Q\) zwei beliebige Punkte; \(r_{PQ}\) die Entfernung zwischen diesen; \(j_P,j_Q\) die Werte der Stromdichte in ihnen; \(\sigma \) = Leitfähigkeit). Daraus wird im Falle eines hohlzylinderförmigen Drahtes das Feld in seinem Innern und in geringer Entfernung von der Oberfläche berechnet.