Untersuchungen zum Problem der Quantenelektrik, I. (Q1443852)

Es werden die Feldgleichungen der \textit{Mie}schen Theorie der Materie (Annalen d. Physik (4) 37 (1912), 511-534; F. d. M. 43, 910 (JFM 43.0910.*)), die nicht zu einer Theorie des Elektrons geführt haben, gequantelt analog zu dem \textit{Schrödinger}schen Verfahren in der Punktmechanik, indem in der \textit{Hamilton}schen Funklionalgleichung (entsprechend einem Kontinuum) die Funktionalableitungen durch ihre mit \(\frac{h}{2\pi i}\) multiplizierten Symbole angewandt auf eine vom ganzen Feldverlauf abhängende \textit{Schrödinger}funktion ersetzt werden. Die Gleichung für ein einzelnes Elektron folgt aus der Annahme, daß\ die durch die Existenz einer Wahrscheinlichkeitsfunktion bedingte prinzipielle Unschärfe des Feldes auf den Ort des Korpuskels beschränkt ist, im übrigen aber das Feld scharf den \textit{Maxwell}schen Gleichungen genügt. (Vgl. zur formalen Methode \textit{P. Jordan} und \textit{W. Pauli}, Z. f. Physik 47 (1928), 151-173; \textit{W. Heisenberg} und \textit{W. Pauli}, Z. f. Physik 56 (1929), 1-61; F. d. M. 54, 971 (JFM 54.0971.*); \(55_{\text{I}}\)).