Bemerkung zur Rotationsbewegung im Gravitationsfeld der Sterne. (Q1463642)

Der Verf. berechnet die Gravitationskräfte ferner rotierender Massen, die sich in erster Näherung als den Zentrifugal- und Corioliskräften gleich erweisen. Der Unterschied gegen Thirring besteht darin, daß der Verf. die Gravitationsgleichungen mit kosmologischem Glied zugrunde legt. Die Lösung stützt sich einmal auf den Ansatz: \(g_{\mu\nu} = -\left(\delta_{\mu\nu} + \dfrac{x_\mu x_\nu}{R^2-r^2}\right)\) \((\mu,\nu = 1, 2, 3)\) \(g_{\mu 4} = 0\), \(g_{44} = 1\). Ein zweites Mal wird der Ansatz von de Sitter benutzt: \(g_{\mu\nu}=-\dfrac{\delta_{\mu\nu}}{1+\varepsilon r^2} + \dfrac{\varepsilon x_\mu x_\nu}{(1+\varepsilon r^2)^2}\) \((\mu,\nu = 1, 2, 3)\); \(g_{\mu 4} = 0\), \(g_{44} = 1\), \(\varepsilon = \dfrac{1}{R^2}\), wo \(R\) der Krümmungsradius des Raumes ist.