Eine einfache Darstellung des Schwung- und Drangmomentes beim starren Körper. (Q1469684)

Es ist erstaunlich, daß\ die rationelle Mechanik es noch nicht zu einheitlichen, allgemein angenommenen und begrifflich klaren \textit{Benennungen} einiger ihrer Grundbegriffe gebracht hat. Verf. schlägt die Bezeichnung ``Schwung'' für das Produkt aus der Masse mal dem Geschwindigkeitsvektor eines Punktes ``Drang'' für das analoge Produkt mit dem Beschleunigungsvektor, dann ``Schwungmoment'' bzw. ``Drangmoment'' für die polaren Momente dieser beiden massenkinematischen Vektoren vor. Der gebräuchliche Ausdruck ``Bewegungsgröße'' für Schwung erscheint zu lang und wenig kennzeichnend, ``Massenbeschleunigung'' für Drang widerspricht jedem Sprachgebrauch (man vgl. Winkelbeschleunigung, Massenkraft) und ist von unerträglicher Länge. Unheilbar scheint die Verwirrung zu sein, die mit dem Wort ``Impuls'' getrieben wird, das man oft für Schwungmoment, ebenso oft aber für die Stoßkraft, also eine \textit{dynamische} Größe, setzt, manchmal auch für die Momente der einen oder der andern Größe\(^1)\) [\(^1)\) Impuls\textit{moment} kommt wohl auch vor, aber merkwürdigerweise auch für die Bewegungsgröße selbst.] oder gar, wie bei \textit{Klein-Sommerfeld's} Theorie des Kreisels, für ein mixtum compositum. -- Im zweiten Teil seiner Arbeit gibt der Verf. eine vektoranalytische Darstellung des Schwung- und Drangmomentes für die Drehung eines starren Körpers um einen festen Punkt, d. h. er berechnet diese Vektoren aus der Winkelgeschwindigkeit, deren Ableitung sowie den Trägheits- und Deviationsmomenten des Körpers unter Verwendung gewisser, ihm passend scheinender Zerlegungen in Komponenten.