Lichtgeschwindigkeit und Statik des Gravitationsfeldes. (Q1480833)
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scientific article; zbMATH DE number 2627361
| Language | Label | Description | Also known as |
|---|---|---|---|
| English | Lichtgeschwindigkeit und Statik des Gravitationsfeldes. |
scientific article; zbMATH DE number 2627361 |
Statements
Lichtgeschwindigkeit und Statik des Gravitationsfeldes. (English)
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1912
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In der Arbeit ``Über den Einfluß der Schwerkraft auf die Ausbreitung des Lichtes'' (F. d. M. 42, 852 (JFM 42.0852.*), 1911) hat der Verf. aus der Hypothese, daß Schwerefeld und Beschleunigungszustand des Koordinatensystems physikalisch gleichwertig seien, einige Folgerungen gezogen, welche sich den Ergebnissen der Relativitätstheorie sehr gut angliedern. Die Hypothese, daß das ``Beschleunigungsfeld'' ein Spezialfall des Gravitationsfeldes sei, hat nach seiner Meinung eine so große Wahrscheinlichkeit, insbesondere mit Rücksicht auf die bereits in jener Arbeit gezogenen Folgerungen betreffend die schwere Masse des Energieinhaltes, daß eine genauere Durchführung der Folgerungen jener Äquivalenzhypothese geboten erscheine. Seitdem hat \textit{Abraham} (vgl. die vorstehenden Referate) eine Theorie der Gravitation aufgestellt, welche die in der angezogenen Arbeit des Verf. gezogenen Folgerungen als Spezialfälle enthält. Im Laufe der Betrachtungen des Verf. zeigt sich aber, daß sich das Gleichungssystem \textit{Abraham}s mit der Äquivalenzhypothese nicht in Einklang bringen läßt, und daß \textit{Abraham}s Auffassung von Zeit und Raum schon vom rein mathematisch formalen Standpunkte aus nicht aufrecht zu halten ist. \S~1. Raum und Zeit im Beschleunigungsfeld. \S~2. Differentialgleichung des statischen Gravitationsfeldes, Bewegungsgleichung eines materiellen Punktes im statischen Gravitationsfelde. \S~3. Bemerkungen über die physikalische Bedeutung des statischen Schwerepotentials. \S~4. Allgemeine Bemerkungen über Raum und Zeit. ``Beschränkt man sich auf ein Gebiet von konstantem Gravitationspotential, so werden die Naturgesetze von ausgezeichnet einfacher und invarianter Form, wenn man sie auf ein Raum-Zeitsystem derjenigen Mannigfaltigkeit bezieht, welche durch die \textit{Lorentz}transformationen mit konstantem \(c\) miteinander verknüpft sind. Beschränkt man sich nicht auf Gebiete von konstantem \(c\), so wird die Mannigfaltigkeit der äquivalenten Systeme, sowie die Mannigfaltigkeit der die Naturgesetze ungeändert lassenden Transformationen eine größere werden, aber es werden dafür die Gesetze komplizierter werden.''
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