Le mouvement des électrons dans les métaux. (Q1499440)

Dieser Abschnitt behandelt die Annahme zweier Gattungen von Elektronen. (Auch JFM 36.0922.01) Für die elektrische Leitfähigkeit gilt dann einfach \(\sigma=\sigma_1+\sigma_2\). Für andere Erscheinungen muß man einen quasistationären Zustand annehmen, bei dem ständig Vereinigung und Neubildung von Elektronen erfolgt. Der Elektronenfluß durch einen Querschnitt wird 0, wenn die elektrische Kraft den Wert \(E=\frac{1}{e}\,\frac{dV}{dx}+\frac{m}{2he}\,\frac{d\log A}{dx}+\frac{m}{e}\,\frac{d}{dx}(\frac1h)\) annimmt. Für die einzelnen Elektronengattungen erhält man so: \[ E_1=\frac{1}{e_1}\;\frac{dV_1}{dx}+\frac23\;\frac{\alpha T}{e_1}\;\frac{d\log A}{dx}+\frac{4}{3}\;\frac{\alpha}{e_1} \frac{dT}{dx} \] und analog für \(E_2\). Für den Fall eines offenen Kreises von verschiedenen Metallen bei gleicher Temperatur kann man \(i=0\) nur erhalten, wenn man \(i\) und \(i_2\) einzeln gleich 0 und damit \(E_1 = E_2\) setzt. Dann erhält man das Gesetz der Spannungsreihe. Im Falle eines einzigen Metalles bei verschiedenen Temperaturen darf man aber nicht \(E_1= E_2\) setzen. Für einen offenen Stromkreis erhält man so eine Formel, die das Gesetz der thermoelektrischen Reihe darstellt, für einen geschlossenen das \textit{Ohm}sche Gesetz. \textit{Peltier}-, \textit{Thomson}-Effekt und Wärmeleitfähigkeit werden nicht behandelt, weil bei ihnen die Formeln zu kompliziert ausfallen. Verf. schlägt vor, nur mit einer Gattung von Elektronen zu rechnen, außer wo es, wie z. B. bei dem \textit{Hall}-Effekt, unbedingt nötig ist.