Über die \textit{Maxwell-Hertz}sche Theorie. Dritte Abhandlung. (Q1506114)

Verf. findet eine weitere Abweichung zwischen den Folgerungen der \textit{Poisson}schen Theorie und der von \textit{Maxwell-Hertz} in einer Berechnung der ponderomotorischen Kräfte, die eine geladene Metallkugel erfährt, wenn sie je zur Hälfte von Dielektricis verschiedener Dielektrizitätskonstanten \(\varepsilon\) und \(\varepsilon'\) umgeben ist. Nach der \textit{Poisson}schen Theorie sind diese Kräfte gleich Null. Verf. wendet nun auf das Problem die Gleichungen an, die er in den früheren Abhandlungen aus der \textit{Maxwell-Hertz}schen Theorie gewonnen hat. Zur leichteren Anwendung dieser Betrachtungen (I. Abh.) wird dieses Körpersystem noch von einer Metallkugelschale und diese wieder von Luft umgeben. Durch Berechnung des von der freien Elektrizität herrührenden Potentials, der elektrischen Dichten und Zustandskomponenten ergibt sich: Die hervorgerufenen ponderomotorischen Kräfte \(\Xi\), \(H\), \(Z\) sind zwar in der homogenen Masse gleich Null, besitzen aber in den Übergangsschichten endliche Werte. Die Trennungsfläche der beiden Dielektrika ist die \(yz\)-Ebene. Es ergibt sich eine Kraft \(\Xi_{(\alpha)}=\left( \frac{\varepsilon-\varepsilon'}{2} \right) \frac{A^2}{(2\alpha)^2}\), die auf die an der inneren Kugel befindliche Übergangsschicht wirkt; \(\alpha\) ist deren Radius, \(A\) die Elektrizitätsmenge. Da man annehmen muß, daß\ Übergangsschicht und Kugel zusammenhängen, so wirkt diese Kraft auch auf die Kugel. Auf die übrigen Übergangsschichten wirken ähnliche Kräfte. Für den Fall: Methylalkohol und Luft ergibt sich diese Kraft fast 16mal so groß\ wie die Abstoßung einer gleich großen und gleich geladenen Kugel bei der Berührung. Um dieses Resultat zu erhalten, hatte Verf. die Übergangsschichten als fest verbunden mit der Kugel angenommen. Zu dieser Annahme hatte er aber in der II. Abhandlung greifen müssen, um die \textit{Maxwell-Hertz}sche Theorie bei der Betrachtung eines Systems von leitenden Kugeln in Luft mit den Ergebnissen der \textit{Poisson}schen Theorie in Einklang zu bringen.