Ancora sulla questione del campo magnetico generato dalla convezione elettrica. (Q1508522)

Bei den meisten Versuchen über die magnetische Wirkung elektrischer Konvektion befindet sich zwischen der bewegten Ladung und der Magnetnadel ein metallischer Schirm. Der Verf. hatte bereits in einer früheren Arbeit nachzuweisen versucht, daß\ man im allgemeinen nicht annehmen dürfe, derselbe sei auf das erzeugte Magnetfeld ohne {Einfluß}. Inzwischen ist das Problem von \textit{Levi-Civita} mathematisch gelöst; nimmt man an, daß\ die Geschwindigkeit der Ladung zur Lichtgeschwindigkeit in einem sehr kleinen Verhältnis \(a\) steht, so ergeben sich die Komponenten der magnetischen Kraft parallel zu dem Schirme gleich Null, für die Komponente senkrecht zu demselben: \[ {\mathfrak M}=M\;\frac{1}{1+\sqrt{1+h^2}}, \] wo \(h = 2\pi a/k\), \(M\) die ohne den Schirm vorhandene magnetische Kraft und \(k\) den Widerstand eines Quadratzentimeters des Schirmes für einen durch die eine Seite des Quadrats eintretenden und durch die gegenüberliegende Seite austretenden Strom bezeichnet. Für eine Geschwindigkeit der Ladung von 300 m und eine Dicke des kupfernen Schirmes von 1 mm ergibt die Rechnung \({\mathfrak M} = \text{0,08}\, M\). {Daß} dieser {Einfluß} bei den bisherigen Versuchen gar nicht hervortrat, erklärt sich nach dem Verf. dadurch, daß\ bei der Berechnung der Fall einer geradlinig bewegten Einzelladung angenommen wurde, während bei den Versuchen die Ladungen sich auf einer in Sektoren geteilten Kreisscheibe befanden. Letzterer Fall nähert sich aber dem Fall der stationären Konvektion, für den nach der Rechnung \(M = {\mathfrak M}\) wird.