Ueber Wärmeleitung in verdünnten Gasen. (Q1516133)

Kundt und Warburg haben gezeigt, dass bei der Bewegung von stärker verdünnten Gasen an einer festen Wand eine Gleitung stattfindet, und dass für den in der Gleichung \(\zeta\frac{\partial v}{\partial n}=v-v'\) auftretenden Gleitungscoefficienten \(zeta\) die Beziehung besteht \(\zeta=k\cdot\lambda\), wo \(\lambda\) die mittlere Weglänge der Gasmolecüle und \(k\) eine Constante bedeutet, deren Wert zwischen 1,3 und 1,0 schwankt. Nach denselben Forschern müssen der kinetischen Gastheorie zufolge bei der Wärmeleitung an der Grenzfläche von verdünnten Gasen und festen Körpern Erscheinungen sich zeigen, die der Gleitung der Gase analog sind; es muss an der Grenzfläche ein endlicher Temperatursprung stattfinden; der ``Temperatursprungcoefficient'' \(\gamma=\frac{\varkappa}q\), der in der Poisson'schen Gleichung \[ \frac{\varkappa}q\cdot\frac{\partial\Theta}{\partial n} = \frac{\varkappa'}q\cdot\frac{\partial\Theta'}{\partial n'} = \Theta- \Theta' \] auftritt (\(\Theta\) und \(\Theta'\) die Temperaturen, \(\varkappa\) und \(\varkappa'\) die Wärmeleitungscoefficienten), muss von 0 verschieden sein. Auf Anregung von Warburg hat der Verf. diese Verhältnisse näher untersucht und ist zu folgenden Resultaten gekommen: Bei niedrigem Druck wird der Temperatursprung von Einfluss, der auch hier gleich dem Product aus der mittleren Weglänge des Gases und dem constanten Temperatursprungcoefficienten ist. Der Wert dieses Coefficienten ist nach den Versuchen \[ \begin{aligned}\text{für Luft:}\qquad\gamma &=1,70\lambda\text{ oder }=0,0000171 \text{ cm }\cdot\frac{760}p,\\ \text{für Wasserstoff:}\qquad\gamma &=6,96\lambda\text{ oder }=0,000129 \text{ cm }\cdot\frac{760}p.\end{aligned} \] Der Temperatursprung kann beträchtlich werden; er betrug für Wasserstoff bei dem einen der benutzten Apparate bei 1 mm Druck \(7^\circ\), \(1/4\) der ganzen Temperaturdifferenz.