Sur le phénomène de Peltier dans une pile hydroélectrique. (Q1539434)

Bezeichnen \(C\) und \(G\) die der durchgehenden Elektricitätseinheit entsprechende chemische und galvanische Wärme, so ist bekanntlich nach v. Helmholtz \[ C-G=-T\;\frac{dE}{dT}\,. \] Diese Gleichung ist von verschiedenen Beobachtern mit der Erfahrung übereinstimmend gefunden worden; das abweichende Resultat van Gockel (Wied. Ann. XXIV) erklärt der Verfasser daraus, dass Gockel nach Analogie der bekannten Thomson'schen Gleichung für Thermoströme die Grösse \(T\frac{dE}{dT}\) als die im Kreise erzeugte Peltier'sche Wärme ansieht. (Diese Erklärung scheint auf einem Missverständnis zu beruhen; Gockel \textit{nennt} allerdings jene Grösse die Peltier'sche Wärme, bestimmt sie dagegen experimentell direct durch die Temperatur-Coefficienten der einzelnen elektromotorischen Kräfte des Kreises. Der Referent.) Um die Beziehung zwischen \(T\,\frac{dE}{dT}\) und der an der Berührungsstelle der Metalle \(a\) und \(b\) der Kette beim Uebergang der Elektricitätseinheit von \(b\) nach \(a\) erzeugten Peltier'schen Wärme \(-\varPi\) zu finden, hat man nach einer frühern Abhandlung des Verfassers (F. d. M. XVII. 1885. 1041, JFM 17.1037.03) als Gleichgewichts-Bedingung für die \textit{offene} Kette, wenn \(E\) die elektromotorische Kraft der geschlossenen Kette ist, \(E=V_b-V_a+\vartheta_b-\vartheta_a\), also \[ (\text a)\quad T\frac{dE}{dT}=T\;\frac{d}{dT} (V_b-V_a)+T\;\frac{d}{dT}(\vartheta_b-\vartheta_a), \] welche Gleichung nach Gleichung (2) des vorigen Referats (siehe JFM 19.1133.01) und wegen \(h_a-h_b=\varPi\) übergeht in \[ T\;\frac{dE}{dT}=T\;\frac{d}{dT}(V_b-V_a)+\varPi. \] Also nur, wenn in der offenen Kette bei jeder Temperatur die Potentialdifferenz der zwei Metalle \(= 0\) ist, wie es Volta annahm, und wie es die Beobachtung für einige Ketten bestätigt hat, ist \(T\,\frac{dE}{dT}=\varPi\), mithin \(C-G=-\varPi=\) der an der Berührungsstelle der zwei Metalle abgegebenen Peltier'schen Wärme.