Der Abfluß schwerer Luftmassen auf geneigtem Boden, nebst einigen Bemerkungen zu der Theorie stationärer Luftströme. (Q562021)

Die Arbeit enthält einleitend eine Umformung der atmosphärischen Bewegungsgleichungen für eine aus zwei isentropischen Schichten bestehende Atmosphäre, die nach Angabe des Verf. neu ist. Ist \(H\) die Gesamthöhe der Atmosphäre, \(\vartheta \) and \(\vartheta _{\text{I}}\) die potentielle Temperatur der unteren bzw. oberen Schicht, \(h\) die Höhe der Trennfläche, so ergibt sich \[ \frac {du}{dt}=lv-g\frac {\vartheta _{\text{I}}-\vartheta }{\vartheta _{\text{I}}} \cdot \frac {\partial h}{\partial x}- g\frac \vartheta {\vartheta _{\text{I}}}\frac {\partial h}{\partial x}, \frac {d u_{\text{I}}}{d t}=lv_{\text{I}} - g \frac {\partial H}{\partial x} \] und entsprechend für \(v\), \(v_{\text{I}}\) und \(y\). Für die Behandlung des im Titel genannten Problems ergibt sich vereinfacht \[ \frac {du}{dt}=g\cos \alpha \frac {\vartheta _{\text{I}}-\vartheta }{\vartheta _{\text{I}}} \left [tg\alpha -\frac {\partial h}{\partial x}\cos \alpha \right ], \] wo \(\alpha \) die Bodenneigung ist. Die numerische Untersuchung führt den Verf. im Gegensatz zu \textit{K. Wegener} zu dem Schluß, daß für Verhältnisse, wie sie z. B. im grönländischen Kaltluftkissen gegeben sind, gegebenenfalls die Schwerewirkung beim Abfluß durch das Druckgefälle kompensiert werden kann. Der Schluß behandelt die Rolle des (gemäß \textit{Taylor} in die Gleichungen eingeführten) Reibungseinflusses. Es ergibt sich das Resultat, daß das stationäre stabile Abfließen von Bodenneigungen über 1:100 ab in eine instabile, turbulente Bewegung umzuschlagen beginnt.