The propagation of radio frequency currents along a wire of finite length.
Die Feldverteilung eines einzelnen geraden Drahtes, der unter dem Einfluß\ eines elektromagnetischen Feldes von mit den Drahtabmessungen vergleichbarer Wellenlänge steht, wird im allgemeinen aus der Wellengleichung \[ \frac {d^2j}{dz^2} + \frac {p^2}{c^2} j = 0 \] berechnet, wobei \(LC = \frac 1{c^2}\) angenommen wird. Unter Berücksichtigung des Wellenwiderstandes und des Skineffektes hat man die Integralgleichung \[ \frac {j_Q}{\sigma c} = - ik \int j_P \frac {\exp (-ikr_{PQ})}{r_{PQ}} dv_P - \frac {i}{k} \nabla \nabla \int j_P \frac {\exp (-ikr_{PQ})}{r_{PQ}} dv_P \] zu lösen (\(P,Q\) zwei beliebige Punkte; \(r_{PQ}\) die Entfernung zwischen diesen; \(j_P,j_Q\) die Werte der Stromdichte in ihnen; \(\sigma \) = Leitfähigkeit). Daraus wird im Falle eines hohlzylinderförmigen Drahtes das Feld in seinem Innern und in geringer Entfernung von der Oberfläche berechnet.
scientific article; zbMATH DE number 2554254